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直至2007年,球队已经取得一次甲组联赛冠军、两次天皇杯冠军、一次联赛杯冠军、一次亚洲冠军联赛冠军、一次日本超级杯冠军和一次世界冠军球会杯季军。 2007年,对于红钻的球迷来说是又喜又悲的一年。 这一年,浦和红宝石以卫冕冠军的身份角逐日本职业足球联赛,并首次出席洲际比赛 亚冠杯。 浦和红宝石于联赛的很早阶段已经大幅抛离其他的主要对手。 而红钻在亚洲冠军联赛的表现亦不俗,球队被编在E组,与中国的上海申花、澳大利亚的悉尼FC及印尼的佩西克同组。 红钻成功力压悉尼FC,以1分的优势顺利晋级。 球队在淘汰赛先后淘汰来自韩国的全北现代汽车及城南一和天马,昂然晋级决赛。 在决赛中,球队亦以总比数3-1击败来自伊朗的沙巴罕,成为首支来自日本的球队夺得改制后的亚洲冠军联赛。 这时,红钻在本土联赛中领先对手7分,在只余4轮的比赛下,大部分人都认为红钻会夺得2007年日本职业足球联赛的冠军。 可是,红钻无法保持优势,被鹿岛鹿角迎头赶上,只能取回一席亚军。

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浦和红钻球队介绍_主教练_赛程_球员名单_阵容_转会_赛事统计

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主动光频标 1. 背景 近十年来,光频原子钟的研究取得了重大进展,目前已经在单离子光钟和光晶格钟上实现了 10 -18 量级的频率不确定度和稳定度指标 [1,2] ,然而,由于被动式光钟的本振激光 PDH 锁频系统结构复杂、有些超腔需工作在极低温环境下,并且锁频激光系统的频率稳定度最终受限于由布朗运动导致的腔长噪声,将光学频率标准的输出线宽进一步提高到毫赫兹量级仍面临巨大挑战。 为了突破被动光频标的限制,北京大学原子钟小组于2005 年首次提出了主动光频标 [3-5] 的概念和原理:一种通过光学谐振腔的弱反馈在原子跃迁能级之间形成多原子相干受激辐射的新型光频标,可实现超窄线宽光频标。 主动光钟自提出以来受到了国际同行的关注,在2015年IEEE国 际频率控制会议上,被列为本领域三项最受关注的新兴技术之一。 美国 JILA 研究组引用我们的文章并提出: 主动光钟有可能比目前最优的光钟稳定度还提高两个量级。 目前多个研究组:美国天体物理学联合实验研究所、美国国家标准技术研究所,奥地利维也纳科技大学研究组,丹麦尼尔斯 — 玻尔研究所,奥地利因斯布鲁克大学,德国莱布尼茨研究所 , 台湾中央研究院物理所,上海交通大学等,都开展了基于不同原子体系的主动光钟方案 [6-13] 研究。 高性能的主动光频标既可以作为独立的激光频率标准,也可以由光梳或 FP 腔传递为其它精密测量提供不同频段的窄线宽激光光源;结合 PDH 稳频技术,主动光钟在原理上可突破 mHz 线宽激光技术,从而推动光频精密测量领域的发展。 好腔激光器的腔模线宽远小于介质增益带宽,由于模式竞争最接近介质增益峰值的腔模得以输出,但由于外界环境的影响,激光器的腔长会发生抖动,这同时引起腔模的抖动,使得输出激光模式的线宽和频率稳定性都不好。 而在坏腔模式下,腔模线宽是远大于介质增益带宽,此时即使腔长抖动也能保证窄线宽信号的输出,此方案削弱了腔牵引效应,输出激光的线宽窄,理论上可以达到 mHz 量级。 综上,主动光钟与传统被动光钟相比具有以下三点优势:( 1 )可以有效地抑制腔牵引效应;( 2 )原子跃迁谱线的受激辐射输出光直接作为量子频率标准;( 3 )输出激光的线宽窄,理论上可以达到 mHz 量级。 图 1. 被动光钟(上)与主动光钟(下)的工作方式 光钟的概念,世界上各研究小组提出了多种方案,然而基于三能级的主动光钟输出线宽受限于泵浦光带来的光频移,为了解决这一问题,我们研究组提出了基于 Cs 原子四能级主动光钟方案。 9 nm 的受激辐射输出光。 通过将泵浦能级与受激辐射的相关能级分离,降低泵浦光引起的光频移问题。 北京大学光频标研究组于 2013 年在国际上首次实现了主动光钟受激辐射输出,在腔长没有锁定的情况下,在基于 Cs 原子四能级主动光钟的实验研究上,通过两套 Cs 原子四能级主动光钟拍频,测得每套系统受激辐射输出线宽为 2. 12kHz。 这种方案有望将光晶格钟的稳定度提高 2 个量级,从而使光钟的应用更趋于广泛。 四能级主动光频标 基于 Cs 原子四能级主动光钟 [14-16] 方案能级结构如下图。 9 nm 激光作为钟激光输出。 通过将泵浦能级与受激辐射的相关能级分离,降低泵浦光引起的光频移问题。 我们研究组于 2013 年在国际上首次实现了主动光钟受激辐射输出,在腔长没有锁定的情况下,在基于 Cs 原子四能级主动光钟的实验研究上,通过两套 Cs 原子四能级主动光钟拍频,测得受激辐射输出线宽为 1 kHz。 图 2. Cs 原子能级结构 图 3. 1470 nm 输出光的阈值特性(左)和温度特性(右) 为进一步提高输出钟信号的稳定度和压窄线宽,我们实验组将做进一步改进: ( 1 )全部换用一体化机盒,减小外界环境干扰; ( 2 )屏蔽外界磁场; ( 3 )改变腔镜反射率,研究腔镜对称性对输出信号的影响, 不断优化实验结果,压窄输出线宽,提高主动光钟钟信号的稳定度。 图 4. 实验系统 3. 好坏腔双波长主动光钟 在对铯原子采用 459nm 激光泵浦 , 在已初步实现 1470 nm 主动光钟输出的实验基础上 , 在主动光钟的双波长谐振腔中加入专门设计的 Nd:YAG 晶体 , 实现 1064 nm 和 1470 nm 双波长共腔同时输出且共用同一谐振腔的主动光钟系统 [17-19]。 其中 Nd:YAG 1064 nm 波长对应的布居数反转量子体系的增益线宽约为 132 GHz, 明显大于腔模线宽 即工作在好腔范围 , 并采用 PDH 稳频方案将 1064 nm 输出线宽压窄到 1 Hz 量级 , 从而实现主动光钟谐振腔腔长的锁定。 同时 , 铯原子四能级主动光钟 1470 nm 输出波长对应的布居数反转量子体系的增益线宽只有 10 MHz 左右 , 明显小于腔模线宽 即工作在坏腔范围 , 从而实现腔牵 引效应的弱化 具体目标将谐振腔的长度噪声降低 20 倍左右。 这样 , 作为主动光钟钟跃迁信号的 1470 nm 输出将在 PDH 稳频的基础上 , 利用主动光钟的腔牵引效应弱化机制 , 实现 mHz 量级的输出线宽。 基于铯原子四能级量子系统的 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长主动光钟除了其超窄线宽和腔牵引效应弱化优势之外 , 还具有光频移小、布居数反转容易、原子数密度高、受激辐射强度大、可以拓展到激光冷却和囚禁原子上等优点 , 从而为最终实现 10 -18 量级的频率不稳定度打下坚实的基础。 实验系统 将铯原子四能级量子系统与 Nd:YAG 激光器相结合 , 搭建 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长主动光钟实验系统 , 采 459 nm 激光泵浦 , 实现 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长输出。 具体能级图如下图所示。 图 5. 我们前期理论计算结果显示 , 设计特殊的 F-P 腔结构 激光谐振腔的腔模线宽远大于激光增益介质的增益线宽 , 即坏腔结构 , 将铯原子泡置于坏腔之中。 在此基础上 , 在主动光钟的谐振腔内加入 Nd:YAG 晶体作为好强激光的增益介质 , 使以 Nd:YAG 晶体为增益介质的 1064 nm 波长受激辐射和以 Cs 原子四能级系统为增益介质的 1470 nm 波长受激辐射共用同一个谐振腔 , 实现主动光钟的双波长输出。 其 中 1064 nm 输出光增益线宽约为 132 GHz , 1470 nm 输出光的增益介质是 459 nm 选速泵浦后的实现布居数反转的铯原子 , 其增益线宽约为 10 MHz。 通过对谐振腔两片腔镜进行专门的按不同波长要求进行镀膜设计 , 我们可以实现 1064 nm 输出光的腔模线宽远小于其增益线宽 , 同时 1470 nm 输出光的腔模线宽远大于其增益线宽 , 从而保证 1064 nm 和 1470 nm 输出信号分别工作在好腔区域和坏腔区域。 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长主动光钟实验系统原理图见图 6 ,为了得到两套系统最终的输出线宽,我们搭建了两套一体化装置,具体实验装置如图 7 所示。 图 6. 铯原子四能级好坏腔双波长主动光钟实验系统原理图。 输出的 1064 nm 激光作为好腔激光,经过 PDH 稳频系统来稳定谐振腔腔长, 1470 nm 激光作为钟激光输出。

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主动光频标 1. 背景 近十年来,光频原子钟的研究取得了重大进展,目前已经在单离子光钟和光晶格钟上实现了 10 -18 量级的频率不确定度和稳定度指标 [1,2] ,然而,由于被动式光钟的本振激光 PDH 锁频系统结构复杂、有些超腔需工作在极低温环境下,并且锁频激光系统的频率稳定度最终受限于由布朗运动导致的腔长噪声,将光学频率标准的输出线宽进一步提高到毫赫兹量级仍面临巨大挑战。 为了突破被动光频标的限制,北京大学原子钟小组于2005 年首次提出了主动光频标 [3-5] 的概念和原理:一种通过光学谐振腔的弱反馈在原子跃迁能级之间形成多原子相干受激辐射的新型光频标,可实现超窄线宽光频标。 主动光钟自提出以来受到了国际同行的关注,在2015年IEEE国 际频率控制会议上,被列为本领域三项最受关注的新兴技术之一。 美国 JILA 研究组引用我们的文章并提出: 主动光钟有可能比目前最优的光钟稳定度还提高两个量级。 目前多个研究组:美国天体物理学联合实验研究所、美国国家标准技术研究所,奥地利维也纳科技大学研究组,丹麦尼尔斯 — 玻尔研究所,奥地利因斯布鲁克大学,德国莱布尼茨研究所 , 台湾中央研究院物理所,上海交通大学等,都开展了基于不同原子体系的主动光钟方案 [6-13] 研究。 高性能的主动光频标既可以作为独立的激光频率标准,也可以由光梳或 FP 腔传递为其它精密测量提供不同频段的窄线宽激光光源;结合 PDH 稳频技术,主动光钟在原理上可突破 mHz 线宽激光技术,从而推动光频精密测量领域的发展。 好腔激光器的腔模线宽远小于介质增益带宽,由于模式竞争最接近介质增益峰值的腔模得以输出,但由于外界环境的影响,激光器的腔长会发生抖动,这同时引起腔模的抖动,使得输出激光模式的线宽和频率稳定性都不好。 而在坏腔模式下,腔模线宽是远大于介质增益带宽,此时即使腔长抖动也能保证窄线宽信号的输出,此方案削弱了腔牵引效应,输出激光的线宽窄,理论上可以达到 mHz 量级。 综上,主动光钟与传统被动光钟相比具有以下三点优势:( 1 )可以有效地抑制腔牵引效应;( 2 )原子跃迁谱线的受激辐射输出光直接作为量子频率标准;( 3 )输出激光的线宽窄,理论上可以达到 mHz 量级。 图 1. 被动光钟(上)与主动光钟(下)的工作方式 光钟的概念,世界上各研究小组提出了多种方案,然而基于三能级的主动光钟输出线宽受限于泵浦光带来的光频移,为了解决这一问题,我们研究组提出了基于 Cs 原子四能级主动光钟方案。 9 nm 的受激辐射输出光。 通过将泵浦能级与受激辐射的相关能级分离,降低泵浦光引起的光频移问题。 北京大学光频标研究组于 2013 年在国际上首次实现了主动光钟受激辐射输出,在腔长没有锁定的情况下,在基于 Cs 原子四能级主动光钟的实验研究上,通过两套 Cs 原子四能级主动光钟拍频,测得每套系统受激辐射输出线宽为 2. 12kHz。 这种方案有望将光晶格钟的稳定度提高 2 个量级,从而使光钟的应用更趋于广泛。 四能级主动光频标 基于 Cs 原子四能级主动光钟 [14-16] 方案能级结构如下图。 9 nm 激光作为钟激光输出。 通过将泵浦能级与受激辐射的相关能级分离,降低泵浦光引起的光频移问题。 我们研究组于 2013 年在国际上首次实现了主动光钟受激辐射输出,在腔长没有锁定的情况下,在基于 Cs 原子四能级主动光钟的实验研究上,通过两套 Cs 原子四能级主动光钟拍频,测得受激辐射输出线宽为 1 kHz。 图 2. Cs 原子能级结构 图 3. 1470 nm 输出光的阈值特性(左)和温度特性(右) 为进一步提高输出钟信号的稳定度和压窄线宽,我们实验组将做进一步改进: ( 1 )全部换用一体化机盒,减小外界环境干扰; ( 2 )屏蔽外界磁场; ( 3 )改变腔镜反射率,研究腔镜对称性对输出信号的影响, 不断优化实验结果,压窄输出线宽,提高主动光钟钟信号的稳定度。 图 4. 实验系统 3. 好坏腔双波长主动光钟 在对铯原子采用 459nm 激光泵浦 , 在已初步实现 1470 nm 主动光钟输出的实验基础上 , 在主动光钟的双波长谐振腔中加入专门设计的 Nd:YAG 晶体 , 实现 1064 nm 和 1470 nm 双波长共腔同时输出且共用同一谐振腔的主动光钟系统 [17-19]。 其中 Nd:YAG 1064 nm 波长对应的布居数反转量子体系的增益线宽约为 132 GHz, 明显大于腔模线宽 即工作在好腔范围 , 并采用 PDH 稳频方案将 1064 nm 输出线宽压窄到 1 Hz 量级 , 从而实现主动光钟谐振腔腔长的锁定。 同时 , 铯原子四能级主动光钟 1470 nm 输出波长对应的布居数反转量子体系的增益线宽只有 10 MHz 左右 , 明显小于腔模线宽 即工作在坏腔范围 , 从而实现腔牵 引效应的弱化 具体目标将谐振腔的长度噪声降低 20 倍左右。 这样 , 作为主动光钟钟跃迁信号的 1470 nm 输出将在 PDH 稳频的基础上 , 利用主动光钟的腔牵引效应弱化机制 , 实现 mHz 量级的输出线宽。 基于铯原子四能级量子系统的 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长主动光钟除了其超窄线宽和腔牵引效应弱化优势之外 , 还具有光频移小、布居数反转容易、原子数密度高、受激辐射强度大、可以拓展到激光冷却和囚禁原子上等优点 , 从而为最终实现 10 -18 量级的频率不稳定度打下坚实的基础。 实验系统 将铯原子四能级量子系统与 Nd:YAG 激光器相结合 , 搭建 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长主动光钟实验系统 , 采 459 nm 激光泵浦 , 实现 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长输出。 具体能级图如下图所示。 图 5. 我们前期理论计算结果显示 , 设计特殊的 F-P 腔结构 激光谐振腔的腔模线宽远大于激光增益介质的增益线宽 , 即坏腔结构 , 将铯原子泡置于坏腔之中。 在此基础上 , 在主动光钟的谐振腔内加入 Nd:YAG 晶体作为好强激光的增益介质 , 使以 Nd:YAG 晶体为增益介质的 1064 nm 波长受激辐射和以 Cs 原子四能级系统为增益介质的 1470 nm 波长受激辐射共用同一个谐振腔 , 实现主动光钟的双波长输出。 其 中 1064 nm 输出光增益线宽约为 132 GHz , 1470 nm 输出光的增益介质是 459 nm 选速泵浦后的实现布居数反转的铯原子 , 其增益线宽约为 10 MHz。 通过对谐振腔两片腔镜进行专门的按不同波长要求进行镀膜设计 , 我们可以实现 1064 nm 输出光的腔模线宽远小于其增益线宽 , 同时 1470 nm 输出光的腔模线宽远大于其增益线宽 , 从而保证 1064 nm 和 1470 nm 输出信号分别工作在好腔区域和坏腔区域。 1064 nm 和 1470 nm 好坏腔共腔双波长主动光钟实验系统原理图见图 6 ,为了得到两套系统最终的输出线宽,我们搭建了两套一体化装置,具体实验装置如图 7 所示。 图 6. 铯原子四能级好坏腔双波长主动光钟实验系统原理图。 输出的 1064 nm 激光作为好腔激光,经过 PDH 稳频系统来稳定谐振腔腔长, 1470 nm 激光作为钟激光输出。

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